Изучение распределения больцмана и определение работы выхода электронов из металла в вакуум

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ

УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ (ТУСУР)

Кафедра физики

ОТЧЕТ

Лабораторная работа по курсу "Общая физика"

ИЗУЧЕНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БОЛЬЦМАНА

И ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАБОТЫ ВЫХОДА

ЭЛЕКТРОНОВ ИЗ МЕТАЛЛА В ВАКУУМ

Выполнил:

1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ

Целью настоящей работы является изучение распределения Больцмана на примере исследования температурной зависимости тока термоэлектронов, а также определение работы выхода электронов из металла в вакуум.

2. ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТА

Схема экспериментальной установки приведена на рис.2.1. Первичная обмотка трансформатора Т питается от сети переменного тока напряжением 220 В. Вторичная обмотка подключена к диодному мосту VD , выпрямленное напряжение с которого подается на накальную спираль электронной лампы Л .

Регулировка тока накала производится сопротивлением R , движок управления которым выведен на лицевую панель установки. На этой же панели расположен миллиамперметр ИП1 . Определение температуры катода осуществляется по величине тока накала I_Н , измеренного миллиамперметром ИП1 , с помощью градуировочной кривой. Для измерения тока I_A термоэлектронов, попадающих на анод, служит микроамперметр ИП2 , включенный в анодную цепь. Прибор ИП2 также расположен на лицевой панели установки.

Суть эксперимента заключается в измерении зависимости анодного тока I_A от тока накала I_Н .

3. ОСНОВНЫЕ РАСЧЕТНЫЕ ФОРМУЛЫ

Работа выхода электрона из металла (в Дж):

E = - k a , (3.1)

где k - постоянная Больцмана;

a - угловой коэффициент линеаризованного графика

(3.2)

Абсолютная приборная погрешность вычисляется так:

(3.3)

где у - класс точности применяемого прибора,

х_n – так называемое «нормирующее значение».

Доверительный интервал равен =2s( ln I_A )

где ln I_A – величина, измеряемая косвенно, то результат этого измерения – это функция одного или нескольких прямых измерений, (где s(ln I_A )– абсолютные погрешности равные приборным абсолютным погрешностям).

(3.4)

где (3.8) – формула для определения погрешности косвенного измерения прологарифмированного тока термоэлектронов.

где у₁ – это функция одного или нескольких прямых измерений.

- абсолютные приборные погрешности.

Доверительный интервал равен =2 1/Т

где 1/Т – величина, измеряемая косвенно, то результат этого измерения – это функция одного или нескольких прямых измерений, следовательно абсолютная погрешность 1/Т равна:

(3.5)

где (3.9) – формула для определения погрешности косвенного измерения обратной температуры.

где 1/Т - косвенно измеряемая величина, Т - абсолютная погрешность измеряемой величины, Т – прямо измеряемая величина.

Где T =0,5К т.к. класс точности прибора не указан. В этом случае абсолютная погрешность D_п (Т) не зависит от результата измерения Т. И так как прибор – не цифровой, а- линейка, то D_п (Т) равна половине цены деления прибора.

4. РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ И ИХ АНАЛИЗ.

Экспериментальные данные и результаты их обработки представлены в таблице.

Результаты прямых и косвенных измерений

таб. 4.1

Внимание, отключите Adblock

Вы посетили наш сайт со включенным блокировщиком рекламы!
Ссылка для скачивания станет доступной сразу после отключения Adblock!

Скачать Рефераты по физикеМИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ (ТУСУР) Кафедра

1	2	3	4	5	6	7	8
IН (мА)	0,20	0,30	0,40	0,50	0,60	0,70	0,80	0,90
IA (мкА)	9	13	18	25	33	45	59	77
T (К)	1029	1059	1088	1115	1143	1172	1200	1228
ln IA	-11,618	-11,250	-10,925	-10,596	-10,319	-10,008	-9,7379	-9,4717
1/T (1/К)	0,00097	0,00094	0,00092	0,0009	0,00087	0,00085	0,00083	0,00081